5 / 20
М.Б. Гавриков, А.А. Таюрский
44
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Естественные науки. 2017. № 2
Отметим, что вследствие несжимаемости, параметры
p
не связаны с тем-
пературой
T
уравнениями состояния, которые теряют смысл, и являются неза-
висимыми неизвестными, подлежащими нахождению наравне с температурой
T
из системы (1)–(5).
Коэффициенты переноса
,
,
,
b
получаются приближенным реше-
нием кинетических уравнений [4] и далее полагались равными [4, 10
12]:
1/2 5/2
1/2 5/2
1/2 4 4
1/2 4
3
3
0, 96
,
0, 733
;
4
4(2 )
e
i
m T
m T
e Z L
e ZL
3/2
1/2 4 3 2
1/2 2
3 1/2 3/2
3
5
,
;
4(2 )
0, 5129
e
e
i
T
m e Z L
b
m e ZL
m k T
5/2
5/2
( ) ,
( ) ,
D kT
A kT
где
Z
— кратность заряда ионов;
,
e Ze
,
e e
e
— заряд электрона;
,
i
m m
,
e
m m
L
— кулоновский логарифм (
15
L
), единица измерения температу-
ры
T
— эрг. Коэффициенты
D
и
A
равны
1/2
1
1/2 4
1
( )
1 0, 59
1, 9
( ),
,
( )
;
1 0, 25 0, 34
e
e
i
g Z
k
m
Z
A
f Z D A
f Z
m e L
m Z
Z Z
1
2
3
4
1
2
1
1
2
13, 56 7, 29 0, 43 1, 75 0, 59
3, 34 13, 56 4, 55
( )
.
1 0, 59
0, 25
0, 34
Z
Z
Z
Z
Z
Z
g Z
Z
Z
Z
Теплопроводность
вычислялась и по альтернативной формуле
5/2
2
2
2 6 4 2
3
2
( )
,
0, 33
.
1
( )
i
e
A kT
m
F
H
m c e Z L
F kT
Для основного случая
1
Z
имеем
(1) 1,
f
(1) 1, 76.
g
Тормозное излучение, Вт/см
3
, определено по формулам [14, 15]:
0;
T
p
1/2
4
3
2
0
3/2
3
32
,
3
e
e
T T
H
i e
H
m e
kT
p p
a
E
Z n n
E
где
2
;
e c
2
0 0
;
a r
2
2
0
e
r e m c
— классический электронный радиус;
2
0
2 ,
H
E e a
27
1, 05 10
эрг
· с — постоянная Планка;
16
1, 38 10
k
эрг/K —
постоянная Больцмана. В результате имеем
6
7
2
3
3/2
3 3/2
32 10
, эрг /(с см ),
3
T
e
i e
e
e
p
kT Z n n
c m
где
e
T
— температура, K;
,
i
n
,
e
n
3
см
.