Previous Page  4 / 6 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 4 / 6 Next Page
Page Background

где безразмерную постоянную скорость определяет параметр

β

. После

интегрирования уравнения (11) с учетом условия (13) была получена

следующая формула для функции

F

(

τ

)

:

F

(

τ

) =

1

2

ln(1 +

βτ

)

in

2

βτ

2

(1 +

βτ

)

2

,

(14)

которая определяет поправку

δ

E

n

(

τ

)

к энергии частицы

δE

n

(

τ

) =

=

E

1

n

2

βτ

(1 +

βτ

)

2

.

Анализ предельных значений функции

F

(

τ

)

.

Функция

Q

(

τ

)

не зависит от номера квантового состояния, а функция

F

(

τ

)

зави-

сит от номера квантового состояния квадратичным образом согласно

формуле (14). Поскольку функция

F

(

τ

)

является комплексной, про-

анализируем пределы вещественной и мнимой частей, в результате

получим

lim(

τ

0)

Re

F

(

τ

) = 0

,

lim(

τ

→ ∞

)

Re

F

(

) =

−∞

;

lim(

τ

0)

Im

Im

F

(

τ

)

τ

= 0

,

lim(

τ

→ ∞

)

Im

Im

F

(

τ

)

τ

= 0

.

Изменение энергии частицы с момента начала движения стен-

ки ямы.

Энергия частицы вычисляется по формуле

E

n

=

E

1

n

η

2

+

δE

n

=

E

1

n

2

1 +

βτ

,

(15)

расстояние между соседними энергетическими уровнями — по форму-

ле

E

n

+1

E

n

=

E

1

1 +

βτ

(2

n

+ 1)

.

(16)

Из формулы (15) следует монотонное уменьшение этого расстояния по

мере увеличения расстояния между стенками. Из формул (15) и (16)

следует, что со временем энергетический спектр частицы преобразу-

ется в сплошной спектр, характерный для свободной частицы.

Анализ амплитуды волновой функции.

Согласно совместному

рассмотрению формул (4), (9), (10) и (14), установлено, что амплитуда

волновой функции при движении стенки с постоянной скоростью при-

обретает множитель вида

exp

1

2

ln(1 +

βτ

) =

1

(1 +

βτ

)

1

,

2

, обра-

щающий в ноль амплитуду волновой функции через бесконечно боль-

шой промежуток времени от начала движения стенки.

Выводы.

Поставлена и решена задача для движения квантовой

частицы в прямоугольной яме с непроницаемыми стенками, когда од-

на из стенок ямы движется с постоянной скоростью. Получено точное

решение нестационарного уравнения Шредингера в виде модифици-

рованной волновой функции стационарного уравнения Шредингера.

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 6

43