Background Image
Previous Page  5 / 12 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 5 / 12 Next Page
Page Background

Рис. 2. Резонансная зависимость

H

(Ω)

первой волновой моды (

а

) и зависимость

размаха

2

X

0

колебаний тележки от частоты

Ω

(

б

) для неподвижного в

горизонтальном направлении сосуда,

h

= 10

, 20 см (

1

,

3

), сосуда на тележке,

h

= 10

, 20 см (

2

,

4

), устойчивая ветвь (

5

), рассчитанная по (1), модель [17]

увеличением частоты колебаний сосуда (кривая

1

). При

h

= 20

см

величина

β

= 0

,

060

положительна, наклон резонансной зависимости

изменяется (кривая

3

) и реализуется параметрическое возбуждение

с мягкой восстанавливающей силой. Отметим, что в двух случаях

модель неплохо описывает экспериментальные данные до крутизны

волны

H/λ

0

,

15

, причем отсутствует смещение измеренных и рас-

считанных зависимостей по частоте. Некоторое различие измеренных

и рассчитанных значений высоты

H

связано с нелинейностью наблю-

даемых в эксперименте волн, для которых узла стоячей волны как

неподвижной точки свободной поверхности не существует. Профили,

приведенные на рис. 3, соответствуют двум режимам стационарных

колебаний свободной поверхности жидкости, построенным при нало-

жении 8 и 9 видеокадров (отвечают полупериоду волны) при частоте

вертикальных колебаний сосуда

Ω = 11

,

26

и

11

,

53

с

1

. Если в пер-

вом случае (рис. 3,

а

) волна имеет крутизну

H/λ

0

,

04

и близка

к линейной, то при

H/λ

0

,

22

(рис. 3,

б

) в значительной степени

проявляются нелинейные эффекты: интенсивные колебания узла сто-

ячей волны, асимметрия профиля и отрывы небольших фрагментов

жидкости.

Волны Фарадея в подвижном сосуде

.

Рассмотрим случай по-

движного в горизонтальном направлении сосуда с жидкостью:

ϕ

1

6

= 0

,

ϕ

2

6

= 0

.

Оценим воздействие колеблющейся жидкости на сосуд. При от-

сутствии волн гидростатическое давление на торцевые стенки сосуда

дает горизонтальную нулевую силу. При наличии на поверхности во-

ды свободных стоячих двумерных волн амплитуда силы, действующей

в горизонтальном направлении, оценивается в первом приближении

по интегралу Коши – Лагранжа как

Q

X

=

HL

2

Wρω

2

2

. Например,

18

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 1