Рис. 1. Общая схема квантовой телепортации (
а
), схемы условного путешествия
во времени (
б
) и обратно-временн´ого подхода к квантовой телепортации (
в
)
|
ψ
i
Бобу необходимо провести трансформацию над своей частицей, но
какую именно – может сказать лишь Алиса. Она посылает результат
своего измерения (число от 1 до 4, т.е. два бита классической ин-
формации) по классическому каналу связи. Боб применяет требуемую
трансформацию
U
и получает свою частицу
B
в требуемом состоянии
U
. На схеме, приведенной на рис. 1,
а
, вновь использован вопроси-
тельный знак, чтобы подчеркнуть, что такая трансформация зависит
от результата измерения Алисы.
Условное путешествие во времени и обратно-временн´ой под-
ход.
Квантовая телепортация обладает одной интересной особенно-
стью, называющейся условным путешествием во времени. Если Алиса
получает в результате своего измерения такое же состояние, в каком
изначально находилась пара
CB
(в этом случае
|
Ψ
4
i
), то трансфор-
мация Боба будет соответствовать единичной матрице. Это означает,
что частица Боба уже находится в требуемом состоянии (рис. 1,
б
).
Возникает вопрос, с какого момента частица Боба находится в тре-
буемом состоянии. С позиции стандартного математического подхо-
да кажется, что частица Боба коллапсирует в требуемое состояние в
момент измерения Алисы. Однако в этом случае возникает противо-
речие с принципом относительности. Последним вариантом является
момент рождения ЭПР-пары. Действительно, если поместить измеря-
ющее устройство где-либо на временн´ой линии частицы
B
, то резуль-
тирующая статистика будет такой, как будто измерялось состояние
|
ψ
i
,
но только тогда, когда Алиса получит правильный результат в своем
измерении. Именно поэтому этот феномен носит название
условное
путешествие во времени
.
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2014. № 6
27
