2 / 11
Спектроскопические постоянные для основных электронных со-
стояний гомоядерных (Li
2
, Na
2
, K
2
, Rb
2
, Cs
2
) и гетероядерных (NaLi,
NaK, NaRb, NaCs, KRb, RbCs, CsK, CsLi, RbLi) димеров атомов ще-
лочных металлов и молекулярных ионов (Li
+
2
, Li
−
2
, Na
+
2
, K
+
2
, Cs
+
2
) были
рассчитаны в работах [4–10], для возбужденных электронных состо-
яний гомоядерных димеров щелочных металлов — в работах [11–15].
Расчеты проводились квантово-химическим методом на основе полу-
эмпирических потенциальных кривых. Радиационные параметры для
димеров лития, натрия, калия, рубидия и цезия определены в работах
[11, 16–18]. Сравнение результатов расчета спектроскопических посто-
янных и радиационных параметров с экспериментальными данными
показало эффективность метода расчета. В настоящей работе анало-
гичный метод применен для расчета спектроскопических постоянных
и радиационных параметров электронного перехода
B
1
Π
−
X
1
Σ
+
моле-
кулы
39
K
85
Rb. Система полос
B
1
Π
−
X
1
Σ
+
молекулы KRb расположе-
на в спектральной области 14 400. . . 15 650 см
−
1
. Экспериментальные
исследования выполнены с использованием лазерных методик и спек-
тральной техники высокого разрешения [19–21]. Были получены коле-
бательные и вращательные постоянные, необходимые для построения
полуэмпирических потенциальных кривых основного и возбужденно-
го состояний.
Построение потенциальных кривых.
Для построения потенци-
альной кривой основного состояния использована сложная модель,
состоящая из нескольких функций, хорошо описывающих различ-
ные участки потенциальной кривой. Нижний участок потенциальной
кривой аппроксимирован функцией возмущенного осциллятора Мор-
зе (ВМ)
U
(
R
) =
V
e
(
y
2
+
∞
X
n
=4
b
n
y
n
)
, где
y
= 1
−
exp[
−
ρ
(
R
−
R
e
)]
;
R, R
e
— межъядерное расстояние и равновесное межъядерное рассто-
яние;
V
e
, ρ, b
n
— параметры потенциальной функции ВМ.
В средней части потенциальной кривой, которая представляет
собой экспериментально исследованный диапазон колебательных
квантовых чисел, использовался потенциал Ридберга – Клейна – Риса
(РКР). Потенциальная кривая РКР не имеет аналитического вида, она
строится в виде набора классических поворотных точек
R
max
и
R
min
для экспериментально изученных колебательных уровней энергии.
При больших расстояниях между ядрами атомов применена функция
U
(
R
) =
D
e
−
X
C
n
R
n
−
Δ
U
обм
(
R
)
,
(1)
где
D
e
— экспериментальная энергия диссоциации;
C
n
— параметры
функции,
n
= 6
,
8
,
10
,
12
;
Δ
U
обм
(
R
)
— потенциал обменного взаимо-
действия атомов. Для аппроксимации области потенциальной кривой,
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 6
53