5 / 15
разложения резко убывают: на 5–6 порядков величины по мере воз-
растания порядка производных. Например, ожидаемый вклад третьей
производной настолько мал, что определяемый ею компонент в двух-
летнем промежутке не превышает наносекунды или даже меньше, так
что его нельзя даже обнаружить современными физическими сред-
ствами измерения на фоне наблюдаемых инструментальных шумов,
и он в модели (3) не учитывается. Таким образом, аналитическое
выражение (3) в явном виде содержит компоненты, описывающие
замедление пульсара, численное значение которого находится в виде
отклонений времени прихода импульса излучения пульсара, выражен-
ных через производные периода вращения
˙
P
,
¨
P
в пределах любого
промежутка наблюдений.
Свойство когерентности импульсного излучения пульсара.
Итак, время прихода наблюдаемого импульса
N
, или интервал наблю-
даемого события с номером
N
, отсчитываемый от начальной эпохи,
выбранной в степенном разложении (3), определяется фиксированны-
ми значениями периода и его производных при нулевых значениях
переменных, соответствующих начальной эпохе:
t
0
= 0
;
P
0
N
= 0
. Ин-
тервалы степенного ряда (3), представляющие собой сумму трех ком-
понентов пульсарного времени для любого натурального значения
N
,
выражаются через параметры вращения
P
0
,
˙
P ,
¨
P
, фиксированные на
начальную эпоху. Очевидно, что при выборе начального события для
другой эпохи значение периода будет другим, измененным с учетом
производных в промежутке между этими двумя эпохами. Однако и
новые значения параметров будут точно соответствовать степенному
ряду (3) при любом расширении окрестности начального события в
пределах, задаваемых времениподобной переменной
t
=
P
0
N
.
Если начальную эпоху выбирать произвольно, то новое фиксиро-
ванное значение периода на эту эпоху будет определяться его произ-
водными и переменной
t
:
P
∗
0
=
P
0
+ ˙
P t
; ˙
P
= ˙
P
0
+ ¨
P t,
(4)
или после подстановки
˙
P
:
P
∗
0
=
P
0
+ ˙
P
0
t
+ ¨
P t
2
, t
=
P
∗
0
N.
(5)
При таких условиях соотношение (3) принимает вид
PT
=
P
∗
0
N
+
1
2
P
∗
0
˙
PN
2
+
1
6
P
∗
2
0
¨
P
−
2
P
∗
0
˙
P
2
N
3
,
(6)
в котором левая часть представляет собой интервал наблюдаемого со-
бытия излучения, отсчитываемый от начального события, а правая
часть — аналитическое выражение этих интервалов через фиксирован-
ные на начальную эпоху параметры вращения пульсара. Такое реше-
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 5
27