3 / 15
околозвездной плазмой по открытым силовым линиям вне светового
цилиндра.
Наблюдаемые радиопульсары по угловой скорости подразделя-
ются на две группы: 1) быстро вращающиеся пульсары с периодом
вращения всего несколько миллисекунд производной в диапазоне
˙
P
= 10
−
19
. . .
10
−
21
с
∙
с
−
1
; 2) более медленные, секундные пульсары с
производной
˙
P
= 10
−
15
. . .
10
−
16
с
∙
с
−
1
[4]. Следует отметить миллисе-
кундные подкрученные (recycled) радиопульсары, прошедшие стадию
аккреции, во время которой увеличилась скорость вращения нейтрон-
ной звезды и на 2–4 порядка уменьшилось ее магнитное поле [5].
Для выяснения условий такого разделения пульсаров на два не-
пересекающихся в течение всего промежутка
10
6
. . .
10
7
лет кластера
требуется более детальное изучение закономерностей замедления, ко-
торое связано с потерями энергии, выраженными параметрами враще-
ния периодического излучения пульсара.
Ротационная модель периодического излучения пульсаров.
Время прихода наблюдаемых радиоимпульсов зависит от параметров
вращения — периода
Р
или частоты
υ
и их производных. Эти вели-
чины взаимосвязаны. Связь времени, частоты и периода выражается
либо в виде зависимости номера импульса
N
от частоты импульсов
и ее производных, либо в виде зависимости времени прихода
РТ
импульса
N
от периода и его производных [5].
В общем виде функция
f
(
x
)
, имеющая непрерывные производные
вплоть до (
n
+ 1
)-го порядка, выражается в виде полиномиального
разложения в ряд Маклорена по степеням производных, определяемых
при нулевом значении переменной
x
:
f
(
x
) =
∞
X
n
=0
f
(
n
)
(0)
x
n
n
!
=
=
f
(0) +
f
0
(0)
x
+
f
00
(0)
x
2
2!
+
. . .
+
f
n
(0)
x
n
n
!
+
R
n
.
(1)
Признак сходимости ряда (1) — нулевой предел остаточного члена
R
n
при неограниченном увеличении числа
n
:
lim
n
→∞
R
n
= 0
.
Разложение в ряд по производным частоты вращения пульсара вы-
ражается в виде
N
(
t
) =
υ
0
t
+
1
2
˙
υ
0
t
2
+
1
6
¨
υ
0
t
3
.
(2)
Учитывая, что частота и период вращения с их производными свя-
заны тождественными соотношениями
υ
0
=
1
P
0
, с
−
1
;
˙
υ
=
−
˙
P
P
2
0
, с
−
2
;
¨
υ
=
−
¨
P
P
2
0
+ 2
˙
P
2
P
3
0
, с
−
3
, получаем соответствующее выражение времени
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 5
25