6 / 10
В.С. Горелик, М.М. Яшин
110
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Естественные науки. 2016. № 5
ражения реальный вклад дает лишь конечное число слоев вследствие присутствия
дефектов и неоднородностей в опаловой матрице. Теоретическая кривая
2
(см. рис. 5,
в
) спектра отражения фотонного кристалла была рассчитана в соответ-
ствии с одномерной моделью исследуемого фотонного кристалла, справедливой
для нормального падения излучения на поверхность (111). При этом в расчетах
указанных зависимостей использованы формулы (2)–(4). Диаметр глобул кремне-
зема
D
= 250 нм, показатель преломления первой среды (глобул кремнезема)
n
1
=
=1,36, показатель преломления введенного в поры кристалла вещества (в данном
случае воздуха)
n
2
= 1,0.
Рис. 5.
Зависимости коэффициента отражения
R
возбуждающего излучения от длины
волны λ при значениях
D
= 249 нм,
n
2
= 1,37189 (
а
) и
D
= 250 нм,
n
2
= 1,36416 (
б
),
экспериментальная (
1
) и теоретическая (
2
) зависимости коэффициента отражения
R
искусственного опала от длины волны λ (
в
)
Зависимость частоты электромагнит-
ного излучения
от волнового вектора
k
,
на которой присутствует стоп-зона в
определенной области частот, приведена
на рис. 6.
Выводы.
Установлены условия созда-
ния узкополосного оптического фильтра
на основе глобулярного фотонного кри-
сталла. Исследованный фотонный кри-
сталл состоит из двух сред с различными
показателями преломления
n
1
и
n
2
. Фо-
Рис. 6.
Зависимость частоты электро-
магнитного излучения
от волнового
вектора
k