3 / 9
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Естественные науки». 2016. № 3
95
равна как температуре его границ, так и температуре подвижной гра-
ницы раздела фаз
0,
0,
0, ,
0,
T a t T c t
T t
T c t t
где
a
— радиус поры (наличием газа в порах пренебрегаем).
3. Объемным содержанием фазы 2 в единице объема двухфазной
среды можно пренебречь.
4. Реализуется сильновязкий режим затекания пор с сохранением
их сферической формы [1, 2, 10].
С учетом перечисленных предположений в системе координат,
связанной с УВ, интегралы уравнений сохранения массы и импульса
двухфазной среды можно представить в виде [10]
2
2
0 1
0
0
,
p p D
(2)
справедливом для всех промежуточных состояний во фронте волны
(индекс «0» определяет параметры состояния изучаемой среды перед
фронтом УВ), где
0
0
0
0
0
2
1
1
ln
.
3
1
Y p
(3)
При этом давление
p
и плотность
двухфазной среды в равенствах (2),
(3) связаны со среднеинтегральными фазовыми значениями величин
равенствами [10, 11]
1
2
1
2
2
1
1
2
2
3 3
3 3
1
1
2
1
1
3
3 3
3 3
3 3
(1 ) ;
3
3
;
;
(1 )
;
;
.
b
c
c
a
p
p
p
p
p r r dr p
p r r dr
b с
c a
b
c a
b a
b a
(4)
Здесь
b
— радиус сферического объема характерного (представитель-
ного) элемента двухфазной среды;
,
— концентрационные сим-
плексы подобия среды.
В соответствии с исходными предположениями и обозначениями
(4) результирующее уравнение связи [10] в изучаемом (сильновязком)
режиме сжатия пор представляется в виде суммы динамического сла-
гаемого
, ,
,
v
p
отражающего вязкие свойства фаз 1 и 2 среды
при пластическом затекании пор, и слагаемого
,
,
s
p
ассоциируе-
мого с проявлением механических свойств материала покрытия: