тронное поле ядерного реактора или в пучок заряженных частиц уско-
рителя.
Такая аналогия радиоактивного распада и ядерных реакций впол-
не естественна, поскольку все процессы радиоактивного распада, кро-
ме
β
-превращений, протекают за счет сильного и электромагнитного
взаимодействий, а большинство ядерных реакций, реализующихся за
счет сильного взаимодействия (по определению ядерной реакции [7]),
протекают на фоне электромагнитного взаимодействия (отталкивания
одноименно заряженных частиц, присутствующих во входном и/или
выходном каналах реакции). Реализующиеся за счет слабого взаимо-
действия
β
-превращения приводят к изменению электрического заря-
да ядра (или нуклона), что не может не оказать влияния на поведение
этого ядра по отношению к электромагнитному взаимодействию, а
изменение числа нейтронов и протонов в ядре — по отношению к
ядерному взаимодействию.
Поэтому поведение атомных ядер (в том числе стабильных) в поле
адронного и жесткого
γ
-излучения (достаточно жесткого для реализа-
ций фотоядерных реакций — с энергией
γ
-квантов несколько мегаэлек-
тронвольт) во многом подобно поведению радиоактивных ядер. Так,
перегруженность радиоактивного ядра протонами не только ускоряет
процессы радиоактивного распада (во всем их разнообразии), но и ин-
тенсифицирует ядерные реакции (также во всем их разнообразии) в
поле каких-либо частиц из числа адронов или жестких
γ
-квантов.
Заключение.
Исходя из предположения, что стабилизирующий эф-
фект ядерных оболочек должен проявляться для тяжелых и сверхтяже-
лых атомных ядер, физиками было предсказано существование остро-
вов стабильности [1]. Однако оболочечная модель позволяет объяс-
нить наибольшую стабильность только сферических ядер, главным
образом, легких [10]. Форму шара имеют только дважды магические
ядра, находящиеся в основном энергетическим состоянии. Более то-
го, даже для относительно легких ядер изотопов никеля известные
закономерности нарушаются: дважды магические ядра
56
Ni — радио-
активны, а изотопы никеля
60
Ni,
61
Ni,
62
Ni с близким к оптимальному
(с точки зрения равновесия ядерных и кулоновских сил) отношением
N/Z
— стабильны, несмотря на нечетное число нейтронов в ядрах
61
Ni (
N
= 33
). Подобная закономерность наблюдается у изотопов оло-
ва. Дважды магические ядра
132
Sn, перегруженные нейтронами, ра-
диоактивны, а изотопы с близким к оптимальному отношением
N/Z
стабильны.
Что касается тяжелых деформированных (несферических) ядер, то,
например, торий в природе представлен единственным долгоживущим
изотопом
232
Th с далекими от магических
N
и
Z
, но с оптимальным
отношением
N/Z
. Магический изотоп тория
216
Th (
N
= 126
) — корот-
коживущий. Эта закономерность характерна для всех актинидов.
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2011. № 4
95
