4 / 9
Рис. 2.
Спектры фотолюминесценции
ДНК теленка (
а
) и водного раствора
АДФ (
б
) (звездочкой отмечено положение
возбуждающей линии)
Возбуждающее излучение с по-
мощью кварцевого световода
10
направлялось в кювету
4
с исследуемым веществом
9
,
находящимся в фотонной ло-
вушке. Ловушка представляет
собой дюралевый цилиндр
объемом около 1 мм
3
. Исполь-
зование фотонной ловушки
позволяет добиться преобразо-
вания значительной доли па-
дающего ультрафиолетового
излучения в фотолюминесцен-
цию находящегося в ней ве-
щества. Вторичное излучение
(фотолюминесценция) напра-
влялось другим световодом к
входной щели миниспектроме-
тра FSD-8
5
. Цифровые данные
о спектре вторичного излуче-
ния передавались на компью-
тер
6
.
Результаты исследований
и их обсуждение.
Спектр
фотолюминесценции ДНК те-
ленка приведен на рис. 2,
а
.
Спектр имеет узкий интенсив-
ный максимум в ультрафиоле-
товой области и широкое крыло в сине-фиолетовой части спек-
тра. Спектр фотолюминесценции водного раствора АДФ показан на
рис. 2,
б
. В спектре имеется довольно узкий и интенсивный пик в си-
ней области, а также слабый максимум в ультрафиолетовой области
спектра.
Наблюдаемые эффекты перераспределения интенсивности в спек-
трах вторичного излучения исследуемых соединений можно объяс-
нить переходом от режима спонтанной фотолюминесцении к режи-
му суперлюминесценции. Это обусловлено эффективным заселением
возбужденного синглетного терма ароматической молекулы под дей-
ствием интенсивного импульсного ультрафиолетового лазерного излу-
чения.
В этом случае природа усиления аналогична известному механиз-
му в лазерах на красителях [29–31]. При этом формула для коэффици-
ента усиления имеет вид
K
=
σ
(
N
S
1
−
N
S
0
)
≈
σN
S
1
. При условии, что
28
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2016. № 2