Background Image
Previous Page  10 / 20 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 10 / 20 Next Page
Page Background

монических добавок

H

=

H

01

+

H

02

+

V

;

V

=

f

1

[

a

(

a

0

)

+

b

+

+

a b

(

a

0

)

+

] +

f

2

[

a

(

a

0

)

b

+

+

b a

+

(

a

0

)

+

]

.

Здесь

Н

01

и

Н

02

— гамильтонианы фотонного и бозонного полей в

гармоническом приближении;

V

— оператор возмущения;

a

,

a

0

,

b

,

b

,

a

+

,

(

a

0

)

+

,

b

,

b

+

— операторы уничтожения и рождения фотонного и

бозонного полей.

Вероятность протекания соответствующих процессов фотон-бозон-

ной конверсии задается выражениями

W

fi

=

2

π

~

f

2

1

[

n

0

(

n

0

+ 1)(

m

b

+ 1) +

n

0

m

b

(

n

0

+ 1)] ;

W

fi

=

2

π

~

f

2

2

[

n

2

0

(

m

b

+ 1) +

m

b

(

n

0

+ 1)(

n

0

+ 1)]

.

Здесь

n

0

,

n

0

,

m

b

— числа заполнения для соответствующих полей. Зако-

ны сохранения энергии и квазиимпульса для различных элементарных

процессов фотон-бозонной конверсии имеют вид

~

ω

0

=

~

ω

0

+

~

ω

;

~

~k

0

=

~

~k

0

+

~

~k

;

~

ω

0

+

~

ω

=

~

ω

0

;

~

~k

0

+

~

~k

=

~

~k

0

;

~

ω

0

=

~

ω

0

(

para

) +

~

ω

(

γ

);

~

~k

0

(

γ

) =

~

~k

0

(

para

) +

~

~k

(

γ

);

~

ω

0

+

~

ω

=

~

ω

0

(

para

);

~

~k

0

(

γ

) +

~

~k

(

γ

) =

~

~k

0

(

para

);

~

ω

0

=

~

ω

0

(

axi

) +

~

ω

;

~

~k

0

(

γ

) =

~

~k

0

(

axi

) +

~

~k

(

m

);

~

ω

0

+

~

ω

=

~

ω

0

(

axi

);

~

~k

0

(

γ

) +

~

~k

(

m

) =

~

~k

0

(

axi

);

~

ω

0

(

axi

) =

~

ω

0

;

~

~k

0

(

axi

) =

~

~k

0

;

~

ω

0

=

~

ω

0

(

axi

);

~

~k

0

(

γ

) =

~

~k

0

(

axi

);

(8)

~

ω

0

+

~

ω

0

=

~

ω

0

(

para

);

~

~k

0

(

γ

) +

~

~k

0

(

γ

) =

~

~k

0

(

para

);

~

ω

0

(

para

) =

~

ω

0

+

~

ω

0

;

~

~k

0

(

para

) =

~

~k

0

(

γ

) +

~

~k

0

(

γ

)

.

(9)

При малой интенсивности возбуждающего излучения (

n

0

1

)

реализуются процессы спонтанной фотон-бозонной конверсии. При

большей интенсивности (

n

0

1

) могут происходить вынужденные

(индуцированные) процессы. В частности, при достаточно большой

интенсивности возбуждающего излучения в материальных средах на-

блюдается вынужденное КР (ВКР), при котором происходит конверсия

фотонов возбуждающего излучения в скалярные бозоны материальной

среды с высоким коэффициентом преобразования (

0

,

1

). Схемы экс-

периментальных установок, применявшихся для исследований ВКР,

представлены на рис. 7 [11, 16, 17].

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 1

45