Таким образом
,
представленные результаты эксперимента показы
-
вают возможность управления с помощью электрического тока харак
-
теристиками текстуры в тонком слое ферромагнитного металла
,
что
,
в
частности
,
приводит к анизотропии физических свойств металла
.
Уста
-
новлено
,
что во всех рассмотренных случаях влияние электрического
тока на параметры ФМР обратимо
,
так как после выключения тока па
-
раметры ФМР возвращались к исходным значениям
.
Учитывая поликристаллическое строение исследуемых образцов
,
результаты этих экспериментов можно объяснить наличием в тонкой
магнитной пленке угловой дисперсии
α
0
(
j
)
(
разброса
)
поля магнит
-
ной анизотропии
H
k
,
зависящей от плотности электрического тока
j
в
образце
.
Поэтому для описания влияния электрического тока высокой
плотности
,
пропускаемого в металлических тонких магнитных плен
-
ках
,
на параметры ФМР в указанных пленках воспользуемся статисти
-
ческой моделью магнитоневзаимодействующих блоков
[7].
Для определения резонансных характеристик дисперсной пленки
необходимо найти мнимую часть интегральной высокочастотной маг
-
нитной восприимчивости
χ
00
.
Локальная восприимчивость блока
χ
00
l
в
зависимости от частоты
ω
описывается соотношением
,
справедливым
для одноосной пленки
[8]:
χ
00
l
=
γ
2
M
2
cos
ϕ
p
ωλ
Ã
1
+
³
ω
r
4
πλ
´
2
µ
ω
ω
r
−
ω
r
ω
¶
2
!
−
1
,
(
1
)
где
ω
2
r
=
4
πγ
M
¡
H
0
cos
ϕ
p
+
H
k
cos 2
(
θ
−
α
−
ϕ
p
)
¢
—
резонансная часто
-
та блока
;
γ
—
гиромагнитное отношение
;
λ
—
параметр затухания
;
θ
—
угол между средней ОЛН пленки и внешним подмагничивающим
полем
~
H
0
в плоскости образца
;
α
—
угол
,
задающий ориентацию ло
-
кальной ОЛН пленки
;
ϕ
p
—
равновесный угол между векторами на
-
магниченности
~
M
и подмагничивания
~
H
0
,
определяемый выражением
2
H
0
sin
ϕ
p
+
H
k
sin2
(
ϕ
p
+
α
−
θ
) =
0
.
(
2
)
Интегральная восприимчивость пленки
,
зависящая от угловой дис
-
персии
(
среднего квадратического отклонения
),
определялась путем
усреднения локальных значений
χ
00
l
по параметру
α
:
χ
00
(
α
0
) =
Z
χ
00
l
(
α
)
P
(
α
,
α
0
)
d
α
,
(
3
)
где функция распределения имеет форму Гаусса
:
P
(
α
) =
1
√
2
πα
0
exp
³
−
α
2
2
α
2
0
´
(
4
)
114 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Естественные науки
". 2003.
№
2
