отталкивающего
2
б
и защитного
2
в
электродов
(
последний нужен для
обеспечения однородности электрического поля на срезе собирающего
электрода
).
Плотность тока камеры пропорциональна количеству по
-
глощенных средой квантов
,
способных вызвать фотоионизацию разре
-
женного газа
-
наполнителя
,
и зависит от плотности потока ионов на со
-
бирающие электроды
.
Ионизационная камера наполнялась спектрально чистыми арго
-
ном
,
ксеноном
,
неоном и гелием
.
Это позволяет выделить достаточно
узкие
,
частично перекрывающиеся спектральные интервалы в обла
-
сти
h
ν
≈
12
. . .
70
эВ
,
которые в длинноволновой области ограничены
пороговой частотой ионизации соответствующего газа
-
наполнителя
,
а в коротковолновой
—
спадом сечения фотоионизации
.
Для изу
-
чения спектральных свойств излучения лазерной плазмы в области
h
ν
=
9
,
24
. . .
11
,
2
эВ входная диафрагма закрывалась окошком из фто
-
ристого лития толщиной
1,5
мм
,
а камера заполнялась окисью азота для
достижения давления
∼
20
мм рт
.
ст
.
Область ультрафиолетового
(
УФ
)
излучения регистрируемого спектрального интервала в этом случае
определяется коэффициентом пропускания материала окна
.
Значения
сечений фотоионизации для аргона
,
неона
,
гелия и ксенона приведены
в работах
[6–8].
Отверстие входной диафрагмы камеры располагалось ближе к по
-
ложительному электроду
2
б
(
см
.
рис
. 1),
чтобы создать максимальный
задерживающий потенциал для фотоэлектронов
.
Диафрагма находи
-
лась под положительным потенциалом
,
что обеспечивало сбор всех ио
-
нов
,
образовавшихся в межэлектродном объеме камеры
.
Для исключе
-
ния ошибки
,
связанной с поглощением излучения вытекающим газом
,
ионизационная камера вакуумноплотно присоединялась к разрядной
камере
,
чтобы коллимирующие световой поток диафрагмы находились
в объеме
,
где поддерживался вакуум при давлении
∼
10
−
5
мм рт
.
ст
.
Одинаковое значение давления для всей длины электродов
,
необхо
-
димое для повышения точности измерений
,
обеспечивалось низкими
давлениями газа
(
p
<
1
мм рт
.
ст
.)
и малой площадью входной диа
-
фрагмы
(
S
=
0
,
8
. . .
0
,
9
мм
2
).
В работе
[9]
показано
,
что в аналогичных
условиях перепады давления в камере
,
заметные в пределах точности
измерений
(1–2 %),
не обнаружены
.
Давление газа в камере
(
p
=
0
,
8
. . .
2
мм рт
.
ст
.)
измерялось с помо
-
щью вакуумметра ВТ
-3,
показания которого рассчитывались с помо
-
щью градуировочной кривой термопарной лампы ЛТ
-4
с учетом разли
-
чия молекулярной теплопроводности воздуха и рассматриваемого газа
.
Значения поправочных коэффициентов для неона
,
аргона и гелия взя
-
ты из паспорта прибора ВТ
-3,
для ксенона коэффициент рассчитывал
-
106 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Естественные науки
". 2003.
№
2
