тивную передачу возбуждающего излучения от полупроводникового
светодиода. Прием вторичного излучения осуществлялся с помощью
одножильного световода, подводившего анализируемый сигнал к ми-
ниспектрометру.
Для возбуждения вторичного излучения использовались полупро-
водниковые светодиоды. Возбуждающее излучение светодиода
2
с по-
мощью кварцевого светового жгута
3
направлялось на зонд
4
, напра-
вленный на ГФК с внедренным красителем
7
. Вторичное излучение
направлялось другим световодом к входной щели миниспектрометра
9
.
С миниспектрометра цифровые данные со спектром вторичного излу-
чения через USB-порт передавались на компьютер
10
.
Результаты измерений.
Применение Родамина 6Ж характерно для
многих лазерных систем. Он имеет высокий КПД преобразования
(
≈
20%) и широкий спектральный диапазоном перестройки. Флуорес-
ценция Родамина 6Ж наблюдается в оранжевой области спектра, а
накачка осуществляется излучением в области длин волн 490–535 нм.
Исследуемый краситель может почти полностью поглощать излу-
чение накачки в видимой области спектра, преобразуя более 20% по-
глощенной энергии в когерентное излучение с длиной волны в райо-
не максимума полосы флуоресценции [2]. Спектры люминесценции и
пропускания лазерного красителя (Родамин 6Ж) и фотонной стоп-зоны
опаловой матрицы полностью перекрываются (рис. 2).
На рис. 3–6 представлены результаты экспериментов, полученные
с использованием схемы с многожильным светодиодом (см. рис. 1).
В качестве исследуемых образцов применялись искусственные опалы
с диаметром глобул 240 нм (D240) и 260 нм (D260), насыщенные кра-
сителем Родамин 6Ж с концентрацией
10
−
5
г/см
3
. Спектры получены
при возбуждении вторичного излучения светодиодами с длинами волн
λ
= 365
, 382, 463 и 527 нм.
В спектрах, приведенных на рис. 3–5 (длины волн возбуждающего
излучения
λ
= 363
, 382, 463 нм), видны полосы вторичного излучения,
относительная интенсивность которых в сравнении с возбуждающи-
ми невысока. Спектральные полосы вторичного излучения на рис. 3–5
также более широкие, чем линии возбуждающего излучения.
При переходе к возбуждению света светодиодом с длиной вол-
ны
λ
= 527
нм наблюдается возрастание интенсивности вторичного
излучения в 48 раз относительно возбуждающего (см. рис. 6), а так-
же резкое сужение спектральной полосы вторичного излучения. Это
свидетельствует о возможном переходе от спонтанного излучения к
индуцированному при длине волны возбуждения
λ
= 527
нм. Подоб-
ные спектры были получены и для второго образца опала с диаметром
46
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012. № 4
